next up previous
Következő: A 16.33 feladat megoldása Fel: megoldások Előző A 16.31 feladat megoldása

A 16.32 feladat megoldása

 Mivel mágneses tér nincs, a "fel" ás "le" irányok ekvivalensek, ezért a feladat feltételeiből következően:
displaymath18670

displaymath18672
A részletes egyensúly feltételéből kapjuk a még ismeretlen átmeneti valószínűségeket:
displaymath18674
tehát
displaymath18676

displaymath18678
A kétlépéses átmeneteket (pl. tex2html_wrap_inline18680) a 16.30. feladatban leírtak szerint elhanyagoljuk, s ekkor a master-egyenlet:
displaymath18682

 equation8677

displaymath18684

displaymath18686

displaymath18688

displaymath18686

displaymath18692

 equation8689
Mivel az átlagos mágnesezettség
displaymath18694

displaymath18696
az (67) egyenletet tex2html_wrap_inline18698-vel, a (68) egyenletet tex2html_wrap_inline18700-vel beszorozva, majd összeadva őket, közvetlenül m(t)-re kapunk egyenletet:
displaymath18704
ahonnan a mágnesezettség relaxációs ideje
displaymath18706
Alacsony hőmérsékleten a relaxáció igen hosszú ideig tart. Ez annak a következménye, hogy a hőmérsékleti fluktuációk nem tudják szétbontani a hozzájuk képest nagy negatív energiájú (párhuzamos spinű) állapotokat.

16.32 feladat